Abbildung 4.2 Elektrische Verluste in einem
einzelen leitenden Körper
Die elektrischen Verluste Pe verursachen
einen Temperaturanstieg des Körpers und
der Körper strahlt schließlich Wärme an die
Umgebung ab:
P
=
P
e
heating
Wobei;
P
−
vom Körper absorbierte
heating
thermische Verluste
P
−
in die Umgebung
loss
abgestrahlte thermische
Verluste
Aus der thermischen Physik kennen wir die
folgenden Beziehungen:
P
=
heating
=
⋅
α (
P
A
loss
Wobei;
M
−
Masse
C
−
Spezifische
Erwärmungskapazität
T
−
Temperatur
A
−
Fläche thermischer
Übertragungs faktor
T
−
Umgebungstemperatur
ambient
Wenn wir diese Gleichungen in die Formel
für P
einsetzen, ergibt sich:
e
dT
(t)
m C
⋅
⋅
+
A
⋅
α
dt
Dies ist eine Differentialgleichung erster
Ordnung in T, die die folgende Lösung hat:
(t) −
=
−
T
T
T
T
ambient
0
ambient
1
+
⋅
P
e
⋅
α
A
Wobei;
τ
−
Aufwärm-Zeitkonstante
m C
⋅
τ
=
⋅
α
A
T
−
Temperatur bei t = 0
0
Sobald P
gleich P
wird, hat der Körper
loss
e
seine maximale Temperatur erreicht (t → ∞):
G88700-C3527-07
+
P
loss
dT
m C
⋅
⋅
dt
⋅
−
T
T
)
ambient
⋅
(
T
−
T
)
=
P
ambient
e
t
1
−
−
⋅
⋅
+
P
e
τ
e
A
⋅
α
1
T
=
maz
⋅
α
A
Wobei;
T
−
Maximale Temperatur für
max
Strom I
Wir nehmen an, daß der Strom einer
Sprungfunktion folgt:
i(t) = I
i(t) = I for t > 0
Dann erhalten wir, wenn : P
f
=
⋅
T
I
max
⋅
α
A
und:
f
2
T
=
⋅
I
0
0
A
⋅
α
Wobei;
I
−
Vorlaststrom
0
Abbildung 4.3 zeigt die Sprungantwort der
Temperatur des Körpers.
T
T
max
T
0
T
ambient
t = 0
Abbildung 4.3 Stromsprungantwort der
Temperatur
Die Lösung der Differentialgleichung ändert
sich in:
f
2
(t) −
=
⋅
T
T
I
ambient
0
A
⋅
α
Nun führen wir eine Berechnungsgröße ein:
den 'thermischen Strom' Ith.
MFR 7SJ551
⋅
P
+
T
e
ambient
for t < 0
0
2
= ⋅
f i
e
2
+
T
ambient
+
T
ambient
t
f
f
−
2
−
⋅
⋅
τ
+
⋅
I
e
I
A
⋅
α
A
⋅
α
43
t
2