Die Zweite Oberwelle - Siemens LDS 6 Betriebsanleitung

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Die Zahl der absorbierenden Moleküle aus dem Gas i bei Teil-
druck p wird durch das Gesetz des idealen Gases
i
N = N (T /T)(p
i L 0
angegeben, wobei T die tatsächliche Temperatur und p der tat-
sächliche Druck des Gases ist, T
Normzustand (273,16 K) und N
Mol im Normzustand. Die Gasabsorption ist von den Molekularli-
nienparametern abhängig hinsichtilich Temperatur und Druck
und der Änderung der Anzahl der Moleküle im Messraum gemäß
dem Gesetz des idealen Gases. Wenn wir K
ansetzen und die optische Linienstärke pro Einheit der Gasatmo-
sphäre definieren, wobei jetzt alle Temperatur- und Druckauswir-
kungen berücksichtigt sind, erhalten wir
α (ν) = g(ν - ν
i 0
mit der Konzentration c

6.4.2 Die zweite Oberwelle

Ein Diodenlasergerät basiert üblicherweise nicht auf der direkten
Ermittlung von α
Signals, die bei der Bewegung des Lasers über die Linie erzeugt
wird. In dieser Frequenzskala ist nur die Komponente g(ν - ν
der Absorption vom Suchvorgang und der Modulation betroffen.
Bei niedrigen Drücken kann sich der Linienform mit folgender
Formel angenähert werden
(ν - ν
g ) = 1/γ
D 0
wobei γ
die Doppler-Linienbreite (HWHM) ist. Bei höheren Drük-
D
ken erfolgt die Annäherung der Linie mit der Lorenzkurve
(ν - ν
g ) = (γ
L 0 L
wobei γ = κ(T
L
circa ½. Bei einem Absuchen der Wellenlängen um das Linien-
zentrum ν wird die Frequenz sinusförmig moduliert
0
ν = ν + ν
+ mγ
0 scan
wobei m die HWHM-normalisierte Amplitude ist.
Die ermittelte Absorptionsfähigkeit auf der zweiten Oberwelle ist
dann
2ω
α
(ν) = G
i inst
Ι
wobei die Laser-Niederfrequenz-Intensitätskomponente ist,
sc
die verwendete Geräteverstärkung, während β Terme höhe-
G
inst
rer Ordnung beinhaltet, die aufgrund finiter Modulation erschei-
nen, wenn die Laserintensität
Technische Beschreibung
/p)
i
die Referenztemperatur im
0
die Zahl der Moleküle in einem
L
) K (T, p) c
i i
= p /p in den Einheiten ppm bzw. Vol%.
i i
(ν), sondern nutzt die zweite Oberwelle des
i
1/2
exp[-ln2[(ν - ν
(ln2/π)
D
2 2
/π) 1/[(ν - ν + γ
) ]
0 L
ξ
und κ der Druckausweitungskoeffizient ist –
/T)
0
sinωt
L
2ω
Ι
(ν - ν ,m) + β(ν - ν
[ g
sc L 0
Ι
beträgt.
m
LDS 6 – In-situ Laser-Gasanalysengerät
(T, p) = S N (T
i i L 0
2 2
) /γ ]]
0 D
Ι
,m, )]K (T,p) c
0 m i i
Gerätehandbuch A5E00295893-01
/T)
)
0